Mudanças entre as edições de "Equações Telegráficas - Equações da Onda Viajante"
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− | A figura abaixo mostra uma seção infinitesimal de uma linha de transmissão sendo submetida a uma tensão e percorrida por uma corrente. A partir da análise das tensões e correntes instantâneas desse modelo chegaremos nas equações da onda viajante na linha de transmissão | + | A figura abaixo mostra uma seção infinitesimal de uma linha de transmissão sendo submetida a uma tensão e percorrida por uma corrente. A partir da análise das tensões e correntes instantâneas desse modelo chegaremos nas equações da onda viajante na linha de transmissão. |
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<math>\lim_{\Delta_z \to 0} {i(z,t) - i(z+\Delta z,t) \over \Delta z} = v(z+\Delta z,t) G' + C'{\partial v(z,t) \over \partial t} </math> (4) | <math>\lim_{\Delta_z \to 0} {i(z,t) - i(z+\Delta z,t) \over \Delta z} = v(z+\Delta z,t) G' + C'{\partial v(z,t) \over \partial t} </math> (4) | ||
− | Os limites nas equações (4) e (5) correspondem a definição de derivada, portanto podemos escrever as | + | Os limites nas equações (4) e (5) correspondem a definição de derivada, portanto podemos escrever as equações telegráficas: |
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|<math>-{\partial i(z,t) \over \partial z} = v(z+\Delta z,t) G' + C'{\partial v(z,t) \over \partial t} </math> (6) | |<math>-{\partial i(z,t) \over \partial z} = v(z+\Delta z,t) G' + C'{\partial v(z,t) \over \partial t} </math> (6) | ||
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+ | == Solução das equações telegráficas via uma função harmônica no tempo (sinusoidal)== | ||
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+ | Vamos obter a solução para as equações telegráficas a partir de uma solução harmônica no tempo. A equação de uma onda de tensão cossenoidal e descrita por: | ||
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+ | <math>v(z,t) = V_o cos(wt+\Phi)</math> |
Edição das 12h07min de 4 de setembro de 2015
A figura abaixo mostra uma seção infinitesimal de uma linha de transmissão sendo submetida a uma tensão e percorrida por uma corrente. A partir da análise das tensões e correntes instantâneas desse modelo chegaremos nas equações da onda viajante na linha de transmissão.
fonte: WENTWORTH, Stuart M. Eletromagnetismo Aplicado: Abordagem Antecipada das Linhas de Transmissão. Bookman, 2009.
A partir de Kirchhoff para a malha temos:
(1)
E de Kirchhoff para o nó a:
(2)
Dividindo as equações (1) E (2) por e fazendo :
(3)
(4)
Os limites nas equações (4) e (5) correspondem a definição de derivada, portanto podemos escrever as equações telegráficas:
(5) |
(6) |
Solução das equações telegráficas via uma função harmônica no tempo (sinusoidal)
Vamos obter a solução para as equações telegráficas a partir de uma solução harmônica no tempo. A equação de uma onda de tensão cossenoidal e descrita por: