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Linha 65: |
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− | ::::<math>V_o^+ = V_g e^{-j\beta l} {Z_o \over Z_o (\Gamma_{in} + 1)+ Z_g (1 - \Gamma_{in})}</math> | + | |
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| + | |<math>V_o^+ = V_g e^{-j\beta l} {Z_o \over Z_o (\Gamma_{in} + 1)+ Z_g (1 - \Gamma_{in})}</math>(6)</math> |
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| + | A equação (6) mostra a relação de <math>V_o^+</math> com a fonte (<math>V_g</math> e <math>Z_g</math>), com a linha (Z<math>_o</math> e l) e com a carga, pois <math>\Gamma_{in}</math> é dependente de <math>Z_L</math> |
Edição das 09h59min de 17 de setembro de 2015
Conectando uma Fonte
Podemos considerar uma linha de transmissão como o elemento que liga uma fonte de tensão ou corrente (gerador, transmissor, antena, ...) à uma carga (impedância, receptor, antena, ...). Quando analisamos o terminal "final" da linha, modelamos a carga por seu impedância de entrada. Não precisamos de mais informações da carga para analisar a tensão e a corrente na linha.
Em relação a fonte, para análise da linha de transmissão, modelamos a mesma pelo seu circuito equivalente de Thevenin ou Norton.
figura 1: circuitos de Thevenin e Norton
Utilizando Thevenin o circuito completo da linha com fonte e carga passa a ser:
figura 2: circuito completo
Do circuito completo obtemos as relações:
- (1)
- (2)
de (1) temos:
- Falhou ao verificar gramática (erro de sintaxe): {\displaystyle V(z=-l) = V_o⁺ e^{j\beta l} + \Gamma_L V_o^+ e{-j\beta\ l})}
(3)
lembrando que podemos substituir na equação (3):
- (4)
como:
podemos escrever Z_{in} como:
- (5)
substituindo (4) e (5) em (2):
(6)</math>
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A equação (6) mostra a relação de com a fonte ( e ), com a linha (Z e l) e com a carga, pois é dependente de