Mudanças entre as edições de "Coeficiente de reflexão, Impedância de entrada e Potência"
Linha 68: | Linha 68: | ||
:::: <math>\Gamma = { V_o^- e^{\gamma l} \over V_o^+ e^{-\gamma l}}</math> | :::: <math>\Gamma = { V_o^- e^{\gamma l} \over V_o^+ e^{-\gamma l}}</math> | ||
− | |||
{| class="wikitable" style="margin: auto;color:black; background-color:#ffffcc;" cellpadding="10" | {| class="wikitable" style="margin: auto;color:black; background-color:#ffffcc;" cellpadding="10" | ||
|<math>\Gamma = \Gamma _L e^{2\gamma l} </math> | |<math>\Gamma = \Gamma _L e^{2\gamma l} </math> | ||
|} | |} | ||
− |
Edição das 18h56min de 8 de setembro de 2015
Uma linha de transmissão possui uma impedância característica Zo definida pela relação entre a e . Considere que uma carga é acoplada a um dos terminais da linha (figura 1)
figura 1: Linha com carga
Sobre essa carga teremos uma tensão , fazendo circular uma corrente .
Na linha teremos as tensões e e as correntes e , conforme indicado no figura 2.
figura 2: Linhas com carga com tensões e correntes.
podemos escrever como:
Mas no nó terminal a da linha a tensão é a soma fasorial de e , portanto
do nó a podemos retirar ainda a relação:
considerando o nó a como o ponto onde z = 0:
como
podemos escrever:
fazendo algumas manipulações algébricas:
À relação chamamos de coeficiente de reflexão e representamos pela letra grega Γ
Para diferenciar de outro ponto da linha iremos identificar o coeficiente de reflexão na carga por
coeficiente de reflexão afastado da carga
O valor de Γ em qualquer ponto da linha será dado pela relação entre , sendo assim para um ponto afastado uma distância l da carga teremos: