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Linha 93: |
Linha 93: |
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| ::::<math>Z_{in}= Z_o { Z_L ((e^{\alpha l} e^{j\beta l})+ (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) + Z_o((e^{\alpha l} e^{j\beta l})- (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) \over Z_L ((e^{\alpha l} e^{j\beta l}) - (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) + Z_o ((e^{\alpha l} e^{j\beta l}) + (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l}))}</math> | | ::::<math>Z_{in}= Z_o { Z_L ((e^{\alpha l} e^{j\beta l})+ (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) + Z_o((e^{\alpha l} e^{j\beta l})- (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) \over Z_L ((e^{\alpha l} e^{j\beta l}) - (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l})) + Z_o ((e^{\alpha l} e^{j\beta l}) + (e^{-\alpha l} e^{-j\beta l}))}</math> |
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| como α = 0: | | como α = 0: |
Linha 101: |
Linha 102: |
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| e da identidade de Euler: | | e da identidade de Euler: |
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| ::::<math>e^{-j\beta l} = cos \beta l - j sen \beta l</math> | | ::::<math>e^{-j\beta l} = cos \beta l - j sen \beta l</math> |
Linha 113: |
Linha 115: |
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| ::::<math>Z_{in}= Z_o { Z_L ( cos \beta l) + Z_o (jsen \beta l) \over Z_L (jsen \beta l)+ Z_o (cos \beta l)}</math> | | ::::<math>Z_{in}= Z_o { Z_L ( cos \beta l) + Z_o (jsen \beta l) \over Z_L (jsen \beta l)+ Z_o (cos \beta l)}</math> |
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| dividindo numerador e denominador por <math>cos \beta l</math>: | | dividindo numerador e denominador por <math>cos \beta l</math>: |
Edição das 12h28min de 12 de setembro de 2015
Na linha de transmissão a propagação das ondas incidente e refletida cria um padrão de onda estacionária (figura 1).
figura 1: onda estacionária para uma linha sem perdas e com
fonte: WENTWORTH, Stuart M. Eletromagnetismo Aplicado: Abordagem Antecipada das Linhas de Transmissão. Bookman, 2009.
O parâmetro utilizado para medir ou indicar a "quantidade" de onda estacionário ou de reflexão de onda numa linha de transmissão é a relação de onda estacionária (VSWR ou ROTE). O qual é definido como a razão entre as amplitudes máxima e a mínima da onda estacionária entre um pico e um vale consecutivo:
- (1)
substituindo por temos:
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Linha sem perdas
Muitas linhas de transmissão são formadas por bons condutores e isolantes. Essas linhas apresentam valores de R e G muito pequenos e como:
Ao fazermos essas aproximações estamos considerando que a linha não tem perdas, como podemos observar no coeficiente de propagação (γ)
- (2)
como e a equação (2) não apresenta parte real .
Impedância característica de uma linha sem perdas
a impedância característica da uma linha sem perdas é resistiva !!!
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Potência incidente de uma linha sem perdas
Uma vez que é resistiva e , a potência incidente de uma linha sem perdas passa a ser:
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Impedância de entrada, na linha sem perdas
Em relação a temos:
como α = 0:
e da identidade de Euler:
dividindo numerador e denominador por :
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