Parâmetros secundários da linha de transmissão

A partir da equação da onda viajante obtemos os parâmetros secundários da linha de transmissão. Esses parâmetros são assim chamados pois dependem dos parâmetros primários (R, L. C, G). Os estudos de linha de transmissão e as informações sobre as características de uma determinada linha são, geralmente, são baseados nos parâmetros secundários

As equações para as ondas viajantes de tensão e corrente de uma linha de transmissão são:

$v(z,t)=V_{o}^{+}e^{-\alpha z}cos(wt-\beta z)+V_{o}^{-}e^{\alpha z}cos(wt+\beta z)$ (1)

$i(z,t)=I_{o}^{+}e^{-\alpha z}cos(wt-\beta z)+I_{o}^{-}e^{\alpha z}cos(wt+\beta z)$ (2)

Constante de propagação, atenuação e fase γ, α e &beta

Observando a constante α nas duas equações percebemos que a mesma determina o decréscimo dos módulos da tensão e da corrente em função da progressão da onda ao longo da linha. α é definida como constante de atenuação da linha de transmissão . Sua unidade é o dB/unidade de comprimento (dB/Km, dB/m) ou o Np/unidade de comprimento (Np/Km, Np/m)

Por sua vez β determina a mudança da fase em função da progressão da onda ao longo da linha. β é definida como constante de fase da linha de transmissão . Sua unidade é rad/unidade de comprimento (rad/Km, rad/m) ou graus/unidade de comprimento ($^{o}/Km,^{o}/m$)

Como nos passos de dedução das equações das ondas viajantes, α e β foram definidas em função de γ:

$\gamma ={\sqrt {(R+jwL)(G+jwC)}}=\alpha +j\beta$

É evidente a sua relação com os parâmetros R, L, G e C. A constante γ é denominada de constante de propagação, uma vez que é obtida das duas constantes de atenuação e fase .

Velocidade de propagação Vp

A velocidade de propagação da onda no linha de transmissão pode ser obtida analisando a velocidade com que um valor fixo de fase se desloca no tempo. Da equação da onda viajante de tensão, separando apenas a parte da onda incidente:

$v(z,t)^{+}=V_{o}^{+}e^{-\alpha z}cos(wt-\beta z)$

observamos que a fase num determinado ponta da linha é dada por:

$wt-\beta z$ (3)

Analisando a função (3) para uma fase constante, temos:

$wt-\beta z=K$

derivando em relação ao tempo os dois lados da expressão acima:

${\partial (wt-\beta z) \over \partial t}={\partial K \over \partial t}$

a derivada de uma constate é 0 e ficamos com:

$w-\beta {\partial z) \over \partial t}=0$

$Vp={w \over \beta }$ (4)

A equação 4 mostra a relação da velocidade de propagação da onda com a constante &beta e a frequência angular do sinal.

Sabendo que:

$w=2\pi f$ e $\beta ={2\pi \over \lambda }$ esta segunda expressão obtida a partir de uma regra de três

temos:

$Vp={2\pi f \over {2\pi \over \lambda }}$

$Vp=f.\lambda$ (5) a equação da velocidade da onda num meio.

Observe que a mesma equação para a velocidade de propagação seria obtida considerando $v(z,t)^{-}$, apenas com o sinal negativo. Este sinal indica o sentido inverso da direção de propagação da onda $v(z,t)^{-}$

Impedância Característica Zo

A relação entre a tensão e a corrente em qualquer ponto da linha de transmissão pode ser obtida pela divisão da equação (1) pela equação (2). Esta relação é conhecida como a impedância característica da linha, Zo <\span>.

temos então: